5 in diinnen Halbleiter-Schichten vollkommen verzichtet. Tatsachlich ist
aber die Theorie des raumlich homogenen Halbleiters notwendige
physikalische Grundlage aller jener Erscheinungen, bei denen
Inhomogenitaten eine wesent liche, die Situation allerdings sehr
verkomplizierende Rolle spielen. W.BRAUER H.-W. STREITWOLF Berlin, im
Juni 1971 InhaItsverzeichnis 1. Kristallstruktur und Symmetrien . 11
1.1. Translationsgruppe 12 1.1.1. Gitter. 12 1.1.2. Reziprokes Gitter 13
Holoedrie 1.1.3. 16 1.1.4. Beispiel: Kubisches System 17 1.2.
Punktgruppe 18 1.3. Fraktionelle Translationen . 21 1.4. Beispiel:
fcc-Gitter 23 2. Elektron im idealen Kristallpotential 26 2.1.
Kristallpotential 26 2.2. Symmetrieoperatoren 27 2.3. Eigenwertproblem
der Translationsoperatoren 28 2.4. Blochsches Theorem 29 2.5.
Energiebander 29 2.5.1. Bandindex 29 2.5.2. Symmetrien der Bander und
Entartungen 30 2.5.3. EinfluB der Zeitumkehrsymmetrie 33 2.6.
Periodische Randbedingung 34 2.7. Zustandsdichte. KritiBche Punkte 36
2.8. Impulsmessung. Erwartungswert des Impulses. j-Summensatz 38 2.9.
Halbleiter-Bandstrukturen . 39 3. Methoden zur Berechnung der
Bandstruktur 43 3.1. Qualitative Form des Kristallpotentials 43 3.2.
Eigenwertproblem und Entwicklungsfunktionen 44 3.3. Entwicklung nach
Bloch-Summen 45 3.4. Bindungs-Orbital-Modell 47 3.5. Entwicklung nach
ebenen Wellen. 50 3.6. Orthogonalisierte ebene Wellen. 54 8
Inhaltsverzeichnis 3.7. Pseudopotential 57 3.8. k . p-Methode 60 3.9.
Hartree-Fock-Slater-Kristallpotential 64 4. Storstellen ."
